By Leonhard Kneissler
IV des Magnetismus" von James Clerk Maxwell M. A. Autori sierte deutsche Ubersetzung von Dr. B. Weinstein. In zwei Banden. Verlag von Julius Springer, Berlin 1883, auf Seite 583 des zweiten Bandes: "Ampere nimmt be kanntlich an, daB die Molekeln ihren Magnetismus Stromen verdanken, die in ihrem Inneren in geschlossenen Bahnen flieBen. Handelt es sich um die Wirkung eines Magneten auf auBerhalb seiner Substanz gelegenem Punkte, so kann guy in der Tat durch eine Schicht elektrischer Strome, die auf seiner Oberfliiche in geeigneter Weise verteilt sind, diese Wirkung vollstandig nachahmen. " Und auf Seite 584: "Obgleich aber die Amperesche Hypothese namentlich deshalb, weil sie die Coexistenz einer Menge einfacher Teilchen annimmt, zu auBerst komplizierten Ausdrucken leiten zu mussen scheint, so gewinnt guy doch eine bedeutende Ver einfachung der Theorie des Magnetismus, wenn guy sie akzeptiert und damit den mathematischen Calcul gewisser maBen auch in das Innere der magnetischen Molekel ein fuhrt. " Es schien somit der Versuch gerechtfertigt, diesen von Maxwell nur skizzierten Weg zu verfolgen, den Begriff del' magnetischen Menge aus der Maxwellschen Theorie zu eliminieren und Molekularfltrome als Ursache des stofflich bedingten magnetischen Feldes einzufuhren. Gleichzeitig warfare an Stelle des offenbar zu engen Ausdruckes fUr den Leitungsstrom in der ersten Maxwellschen Gleichung ein solcher fur die allgemeine Elektrizitatsstromung zu setzen. Als unerwartetes Ergebnis dieses im ersten Kapitel dieser Schrift durchgefuhrten Schrittes ergaben sich die Grundgleichungen der Theorie in einer veranderten shape, und zwar in del' gleichen, wie sie die Grundgleichungen der Elektronentheorie von H. A. Lorentz aufweisen.
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Example text
Wird tiber die Zeit integriert und dabei zu einem Zeitpunkt begonnen, in welehem Q; und bp gleieh Null sind, so ist dadurch der Vektor :Il allgemein definiert. Trotzdem kann, wie schon be merkt, diesem Vektor nur der Charakter einer ReehengroBe zugebilligt werden, da er aus zwei ganz heterogenen Bestand- 21 II. Dielektrische Stoffe teilen besteht, der elektrischen Feldstal'ke und del' Verschiebung del' Polarisationselektl'izitat besteht. Auch II (21) ist ohne Bezug auf Materie abgeleitet und gilt daher fUr beliebige Dielektrika.
42 IV. Das allgemeine elektromagnetische Feld Wir betrachten nun das Verhalten von Material im allgemeinen elektromagnetischen Feld. Die erste Hauptgleichung der Variante laBt sich in der Form schreiben rotm-~ a($; -~(~ -LD -t-Il b) cat - c <:P P, V I (2a) aus der unter Beriicksichtigung von I (2) und II (10) rot m e a($; ---0 at 1 = -;;- "'- (0 + D) (2b) wird. Streicht man darin links und rechts die entsprechenden Glieder von III (6 b) und setzt A. ~ e a($; --(;- at = 1 c- A. ($;, (3) wahrend die zweite Maxwellsche Gleichung in der Form rot ($; + ~ ~~ = 0 (4) geschrieben werden kann.
Da bei einem solchen, falls er gleichmaBig gestaltet ist, die magnetische Feldstarke ~ keine Quellen besitzt, gilt ~ = 583 und die Hysteresisschleife wird damit zu derjenigen der iiblichen Auffassung. Fiir die Eignung permanener Magnete in speziellen Fallen ergeben sich jedoch wegen der verschiedenen Energieansatze Unterschiede, auf die jedoch hier nicht eingegangen wird. Die magnetische Feldenergie des magnetischen Kreises wird beim Durchlaufen der Hysteresisschleife pulsierend vom Leitungs- und vom freien Strom geliefert oder abgefiihrt.